Schwere, Elektricität und Magnetismus:313

Zwei beliebige constante Ströme.

<section begin=t1 />nur im Innern des zweiten Leiters von Null verschieden [§. 66, (2), §. 77, (1), (2), (3)]. Bezeichnen wir also mit $d{S}^{\prime }$ ein Raumelement des zweiten Leiters, so erhalten wir jetzt

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und die Integration erstreckt sich nur über den Raum des zweiten Leiters.

Vorlage:Idt2Die Functionen $u_1,u_2,u_3$ sind durch die Gleichungen (5) des §. 78 ausgedrückt. Es ist nemlich

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Hier beziehen sich $u_1,u_2,u_3$ nur auf die magnetischen Kräfte, die von dem ersten Strome ausgeübt werden. Folglich hat man in den Gleichungen (3) unter $dS$ ein Raumelement im Innern des ersten Leiters zu verstehen. Es sind $i_1,i_2,i_3$ die Componenten der specifischen Stromintensität in einem Punkte dieses Raumelementes, und $r$ ist der Abstand desselben Punktes von dem Punkte $(x,y,z)$. Die Integrationen in (3) erstrecken sich nur über den Raum des ersten Leiters.

Vorlage:Idt2Bezeichnen wir ferner mit ${i_1}^{\prime },{i_2}^{\prime },{i_3}^{\prime }$ die Componenten der specifischen Stromintensität in einem Punkte des zweiten Leiters, so haben wir nach den Gleichungen (1), (2), (3) des §. 77

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<section end=t1 />