Schwere, Elektricität und Magnetismus:306

Sechster Abschnitt. §. 85.

<section begin=t1 />die eben gelegte Fläche mehr hindurchströmt als von oben nach unten, haben wir nach §. 75 das Integral

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durch die Begrenzungslinie zu erstrecken, und zwar von der negativen bis auf die positive Seite von $S$. Der Werth dieses Integrals ist

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Nun lässt sich aber im äusseren Raume wie im Innern des Ringes

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setzen und dabei bemerken, dass im ganzen äusseren Raume

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ist. Dadurch erhält man die Gleichung

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Diese Gleichung würde unverändert bleiben, wenn man überall $V^{″}=0$ setzen wollte. Geht also ein Strom, dem die Function $V^{″}$ angehört, an einer Stelle durch eine Linie des zweiten Systems hindurch, so tritt er an derselben oder an einer anderen Stelle wieder auf die ursprüngliche Seite zurück. Folglich lassen sich die Linien des zweiten Systems auf der Oberfläche des Ringes (und mit ihnen die Begrenzung des Querschnittes $Q$) so zurechtschieben, dass sie zu Strömungslinien der Ströme zweiter Art werden. Ihre Gleichungen sind in der allgemeinen Form enthalten

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und es bedeutet $V^{\prime }{\text{'}}_{-0}$ den Werth der Function $V^{″}$ im Innern des Ringes unendlich nahe an seiner Oberfläche.

Vorlage:Idt2Auf demselben Wege findet sich, dass die Linien des ersten Systems, passend angeordnet, Strömungslinien der Ströme erster Art sind. Sie werden festgelegt durch Gleichungen von der Form

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wobei $V{\text{'}}_{+0}$ und $V{\text{'}}_{-0}$ die Werthe von $V^{\prime }$ in zwei Punkten sind, die einander unendlich nahe auf der äusseren und der inneren Seite der Ringoberfläche liegen.

Vorlage:Idt2Die magnetischen Wirkungen im äusseren Raume rühren bloss von den Strömen her, die in den Bahnen (3) fliessen. Die Ströme, denen die Strömungslinien (2) angehören, üben im äusseren Raume keine magnetische Wirkung aus.<section end=t1 />