Elektrische Kraft Hertz:239

13. Ueber die Grundgleichungen der Elektrodynamik.

<Abschnitt Anfang=t1 />nenten $eX,eY,eZ$ einwirken. Wir kommen dadurch auf die Aussagen zurück, durch deren Hülfe wir zuerst die elektrischen Kräfte einführten.

14. Vorlage:SperrSchrifts.

Vorlage:IdtDie Gleichungen, welche die Componenten ruhender magnetischer Kräfte verbinden, sind die gleichen, welche zwischen den Componenten ruhender elektrischer Kräfte obwalten. Alle Bemerkungen des vorigen Abschnittes lassen sich daher hier unter entsprechender Aenderung der Bezeichnungen wiederholen. Wenn gleichwohl die in diesem Gebiet interessirenden Probleme sich auch in mathematischer Beziehung von denen der Elektrostatik unterscheiden, so liegt das vorzugsweise an folgenden Gründen:

Vorlage:Idt1) Es fällt hier die Classe der als Leiter zu bezeichnenden Körper fort.

Vorlage:Idt2) In allen Körpern, mit Ausnahme solcher, welche permanenten oder remanenten Magnetismus zeigen, kommt wahrer Magnetismus nicht vor. Im Inneren derartiger Körper, sofern sie isotrop sind, gilt daher für das magnetische Potential $\psi$ nothwendig stets die Gleichung:

welche an der Grenze derartiger Körper übergeht in die Gleichung:

Etwas verwickeltere, aber leicht angebbare Gleichungen gelten für das Innere und die Grenzen krystallinischer Körper und kommen in Betracht, wenn wir die Erscheinungen der sogenannten Magnetkrystallkraft behandeln wollen.

Vorlage:Idt3) Während die Dielektricitätsconstante aller bekannten Körper grösser als Eins ist, ist die Magnetisirungsconstante für viele Körper auch kleiner als Eins. Solche Körper bezeichnen wir als diamagnetische, im Gegensatz dazu die übrigen als paramagnetische. Die freie magnetische Dichte an der Oberfläche eines an den leeren Raum grenzenden isotropen Körpers ist <Abschnitt Ende=t1 />